单色光垂直入射到两块平板玻璃板所形成的空气劈尖上，当劈尖角度逐渐增大时，干涉条纹如何变化（）
有一玻璃劈尖，置于空气中，劈尖角θ＝8×10^－5rad（弧度），用波长λ＝589nm的单色光垂直照射此劈尖，测得相邻干涉条纹间距l＝2.4mm，此玻璃的折射率为（ ）。A． 2.86B． 1.53C． 15.3D． 28.6
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有一玻璃劈尖，置于空气中，劈尖角为θ，用波长为λ的单色光垂直照射时， 测得相邻明纹间距为l，若玻璃的折射率为n，则θ,λ,l与n之间的关系为：
如图2-13所示，用波长为λ的单色光垂直照射到空气劈尖上，从反射光中观察干涉条纹，距顶点为L处是暗条纹，使劈尖角θ连续变大，直到该点处再次出现暗条纹为止，劈尖角的改变量Δθ是（ ）。A. λ/（2L） B. λ C. 2λ/L D. λ/(4L)
有一玻璃劈尖，置于空气中，劈尖角为θ用波长为λ的单色光垂直照射时，测得相邻明纹的间距为ι，若玻璃的折射率为n，则θ、λ、ι与n之间的关系为（ ）。
波长为λ单色光垂直照射到置于空气中的玻璃劈尖上，玻璃的折射率为n，观察反射光的干涉，则第三级暗条纹处的玻璃厚度为（ ）。
在两块光学平板玻璃板形成劈形空气膜，用单色光垂直入射时，观察到平行干涉条纹，当上面的玻璃板向下移动时，干涉条纹（）A、向棱边移动B、背向棱边移动C、不动D、向中心移动
单色光垂直入射到两平板玻璃板所夹的空气劈尖上，当下面的玻璃板向下移动时，干涉条纹将（）A、干涉条纹向棱边移动，间距不变B、干涉条纹背离棱编移动，间距不变C、干涉条纹向棱边密集D、干涉条纹背向棱边稀疏
